在x、y、z直角坐標(biāo)系中,若物體內(nèi)各點(diǎn)的應(yīng)力分量σ2＝τyz＝τzx＝0,而其余應(yīng)力分量σx、σy、τxy又與z坐標(biāo)無關(guān),則這樣的應(yīng)力狀態(tài)稱為平面應(yīng)力狀態(tài)。一薄板,在作用于其平面內(nèi)的力作用下變形時(shí),可近似認(rèn)為處于平面應(yīng)力狀態(tài)。...[繼續(xù)閱讀]

    在x、y、z直角坐標(biāo)系中,若物體內(nèi)各質(zhì)點(diǎn)的位移皆平行于xy平面,且與z軸無關(guān),此時(shí)各點(diǎn)位移都發(fā)生在xoy平面內(nèi),即位移分量為:ux＝ux(x,y),uy＝uy(x,y),uz=0因此,應(yīng)變分量為:這樣的變形狀態(tài)就稱為平面變形,又稱平面塑性流動(dòng)。例如,軋制薄板...[繼續(xù)閱讀]

    在某一瞬間,材料內(nèi)任意點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)經(jīng)過微小時(shí)間后,發(fā)生了微小改變,應(yīng)力的這個(gè)微小改變量就稱為應(yīng)力增量。...[繼續(xù)閱讀]

    在變形的某一中途階段,在變了形的體素上,再取新體素使其各邊平行所取的坐標(biāo)軸。即圖3—43中所示的各邊平行于坐標(biāo)軸的虛線構(gòu)成的新體素,就以這個(gè)新體素為基準(zhǔn),按應(yīng)變分量與位移的關(guān)系式,計(jì)算經(jīng)微小時(shí)間后的變形:這樣求出的...[繼續(xù)閱讀]

    在加載過程中,單元體的應(yīng)力張量各分量之間的比值保持不變,按同一參量單調(diào)增長,是謂簡單加載條件。不滿足上述條件的,叫做復(fù)雜加載。...[繼續(xù)閱讀]

    塑性物體在加載過程中,應(yīng)力與應(yīng)變增量間的關(guān)系,或應(yīng)力、應(yīng)力增量與應(yīng)變增量間的關(guān)系,因與材料的性質(zhì)有關(guān),所以叫做塑性本構(gòu)關(guān)系。...[繼續(xù)閱讀]

    全應(yīng)變理論又稱全量理論,是描述塑性狀態(tài)應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系的一種較為簡單的理論。彈性體的應(yīng)變只決定于該瞬間的應(yīng)力,而不必考慮該瞬間之前的加載途徑。全應(yīng)變理論就是像處理彈性變形無需考慮加載路徑那樣處理塑性變形問題。該...[繼續(xù)閱讀]

    增量理論又稱流動(dòng)理論,是描述材料在塑性狀態(tài)時(shí)應(yīng)力與應(yīng)變增量(或應(yīng)變速度)之間的關(guān)系的理論。該理論假定,物體在進(jìn)行塑性變形時(shí),物體內(nèi)某點(diǎn)在加載過程任一瞬間,其塑性變形增量的各分量與此時(shí)此點(diǎn)處作用的相應(yīng)的偏差應(yīng)力分...[繼續(xù)閱讀]

    三維應(yīng)力狀態(tài)可用三維應(yīng)力圓進(jìn)行分析(見圖3—46),圖中B點(diǎn)的相對位置,即O1B與O1A之比,就表示中間主應(yīng)力σ2的相對大小。用μσ表示此比值,則參數(shù)μσ稱為羅德(W.Lode)參數(shù),塑性理論中常用此參數(shù)表示中間主應(yīng)力的影響。視中間主應(yīng)力σ...[繼續(xù)閱讀]

    材料受單向拉伸(或壓縮)時(shí),當(dāng)拉伸(或壓縮)應(yīng)力達(dá)到材料的屈服極限σs,便開始塑性變形;薄壁管受扭轉(zhuǎn)(即純剪)時(shí),當(dāng)剪應(yīng)力達(dá)到材料的剪切屈服應(yīng)力K時(shí),便開始塑性變形。在復(fù)合應(yīng)力狀態(tài)下,為使金屬由彈性狀態(tài)轉(zhuǎn)變?yōu)樗苄誀顟B(tài),各應(yīng)力...[繼續(xù)閱讀]