玻爾認識到,這種塌縮情況并沒有發(fā)生,因此,提出了一個臆想的量子化條件來使他的原子模型穩(wěn)定,玻爾假設(shè):L=mvr=n＝(4.2)式中,n為任意整數(shù);注意到普朗克常量的單位J·s,也是角動量單位,這就進一步說明氫原子軌道以及相似的單電子原子...[繼續(xù)閱讀]

    玻爾模型在處理受半導體中施主雜質(zhì)離子束縛的類氫原子中的電子特性時仍然是有效的,這種分析解釋了半導體中的載流子濃度和電導如何與引入的施主及受主雜質(zhì)濃度NA、ND相關(guān)聯(lián),另外還解釋了電子在半導體中運動時表現(xiàn)出來的相...[繼續(xù)閱讀]

    光的波動性的一個最直接的顯示`就是通過兩個相距為d的狹縫時產(chǎn)生的雙縫干涉花樣,干涉花樣在角位置最明顯的規(guī)律是nλ=dsinθ(4.5)干涉條紋圖樣的暗區(qū)出現(xiàn)的地方,是從兩個狹縫過來的光在相位上有180°的相差,所以恰好消失。德布羅...[繼續(xù)閱讀]

    點電荷Q的庫侖電場是徑向發(fā)散的,場強E=k,可得出電場中的高斯定理的積分形式:∅E＝∫E·dS=(4.10a)式中,Q是閉合曲面S包含的所有電荷的代數(shù)和,其微分形式為·E=(4.10b)叫做E的散度,可見E的散度為。再看磁感應(yīng)強度B的高斯定理描述·...[繼續(xù)閱讀]

    根據(jù)麥克斯韋的觀點,在自由空間中(無電荷以及電流)相關(guān)的方程為×E=-,×B=μ0J+ε0μ0將上式做簡單的處理,得××E+ε0μ0＝0(4.14a)數(shù)學中,××E=(·E)-2E,又因為真空中·E=0。所以得到真空中的麥克斯韋方程2E-ε0μ0＝0(4.14b)這個方程有平面波解...[繼續(xù)閱讀]

    麥克斯韋方程組同樣精準地描述了像微波波導這樣被限制在一定的幾何線內(nèi)的電磁場。長方形波導中的沿z方向傳播的最低頻率的波TE10的電場E及磁場H如圖4.1所示,這個問題由波函數(shù)解決,即·E=0,并要求金屬表面E的切向分量及H的法向分...[繼續(xù)閱讀]

    在不同的具體情況下,電磁定律可以給出電場E及磁場B作為位置函數(shù)的值,在經(jīng)典的電磁學中,我們知道,電磁場的能量密度為ω=(ε0E2+μ0B2)(4.17)因為電磁能可看做是光子的能量,經(jīng)典的能量密度可看做光子的概率密度。如果E和B代表行波...[繼續(xù)閱讀]

    不確定原理是由于對粒子的位置用波函數(shù)來描述而產(chǎn)生的結(jié)果,其表述如下:粒子的位置x和動量p不會同時具有確定的值,其最小的不確定程度為Δx·Δp≥(4.19)自由粒子動量具有特定的值p=k,由波函數(shù)Ψ(x,t)=expi(kx-ωt)得出Δx→∞,Δp→0。...[繼續(xù)閱讀]

    在物質(zhì)波動方程中對于括號中相應(yīng)因子的一個好的猜測是物質(zhì)的能量關(guān)系K+U=E,或者用德布羅意關(guān)系(+U-ω)Ψ(x,t)=0(4.26)在能量守恒的基礎(chǔ)上,而且知道方程的解為Ψ(x,t)=expi(kx-ωt),方程如前面一樣應(yīng)該與有關(guān)。而且,對時間的一階偏導項是...[繼續(xù)閱讀]

    一維無限深勢阱問題是最簡單的。設(shè)0<x<L時U=0,其他位置時U=∞,φ(x)=0。在0<x<L區(qū),薛定諤方程為+ψ(x)=0(4.31)這和我們前面討論過的簡諧振動方程有著相同的形式,所以方程的解可給出如下的形式:ψ(x)=Asinkx+Bcoskx(4.32)式中,k=＝(4.3...[繼續(xù)閱讀]