用垂直管路輸送顆粒時(shí),管內(nèi)濃度分布是根據(jù)顆粒粒徑、密度、濃度、流速及流動(dòng)方向(向上或向下)而異。因此,流動(dòng)狀態(tài)變化復(fù)雜。但是,不管怎樣變化,只要呈現(xiàn)懸浮狀態(tài)輸送,就沒(méi)有大問(wèn)題。對(duì)于牛頓流體,用水平管路輸送微細(xì)顆粒時(shí)...[繼續(xù)閱讀]

    如上所述,漿體因粒徑大小不同表現(xiàn)出各種流動(dòng)特性。此外,由于流速的大小,又使其流動(dòng)特性產(chǎn)生大的變化。這些關(guān)系如圖3-2-2所示。固液混合體首先可分成沉降性混合體和非沉降性混合體。在前節(jié)的分類中,分為(1)和(2)(即(1)均質(zhì)混合...[繼續(xù)閱讀]

    在水平管內(nèi)靜止的顆粒受到重力和流體浮力作用。流體運(yùn)動(dòng)時(shí)顆粒受的流體力為T,同時(shí)對(duì)于顆粒產(chǎn)生了與流體力T方向相反的摩擦力F。T和F的關(guān)系是,當(dāng)T<F時(shí)為顆粒不移動(dòng)狀態(tài);當(dāng)流速變大,TF為顆粒移動(dòng)狀態(tài)。這時(shí)使顆粒移動(dòng)的力(推...[繼續(xù)閱讀]

    漿體的流動(dòng)形式依顆粒、管徑、輸送濃度等的條件不同而異,但從宏觀來(lái)看,這些條件若是同一的話,則流動(dòng)形式可認(rèn)為是依流速而變化,但如圖3-2-2所示,處于某流速范圍內(nèi)的流動(dòng)形式,卻具有大致相同的特征。持有相同特征的流動(dòng)形式的...[繼續(xù)閱讀]

    1)川島,野田:流體工學(xué),13—3,153,(1977)2)Lazarus,J.H.andNeilson,I.D.:Proc.Hydrotransport5,B1—16,(1978)3)Newiltt,D.M.,Richardson,J.F.,Abbott,MandTurtle,R.B.:Trans,Instn.Chem.Engrs.,33,108,(1955)4)Newitt,D.M.,Richardson,J.F.andShook,C.A.:Instn.Chem.Engrs.,97,(1961)5)D...[繼續(xù)閱讀]

    水、溶劑、礦物油等其化學(xué)結(jié)構(gòu)是比較簡(jiǎn)單的,而且為低分子流體,由于很符合于牛頓的粘性法則,所以稱為牛頓流體。相反,象粘土、微粉煤等的懸浮液、高分子物質(zhì)的融液及溶液和印刷墨等復(fù)雜的內(nèi)部結(jié)構(gòu)的流體不符合于牛頓粘性法...[繼續(xù)閱讀]

    克里格和馬倫氏(Krieger-Maron)對(duì)提出的不明確的流體流動(dòng)方程式,提供其判別方法,他們建議,通過(guò)圓管內(nèi)呈恒定層流流動(dòng)時(shí)求其壓力損失△P和流量Q的關(guān)系,確定其流動(dòng)曲線的方法?，F(xiàn)在,流體的切變率-dv/dr僅為剪切應(yīng)力τ的函數(shù)時(shí),其關(guān)系...[繼續(xù)閱讀]

    為表現(xiàn)非牛頓流體的流動(dòng)特性,曾有許多研究者提出了用各種的流體模型來(lái)體現(xiàn)。以這些流體模型有無(wú)屈服剪切應(yīng)力為依據(jù),而大致區(qū)分為如下的主要流體模型。Ⅰ)有屈服剪切應(yīng)力的流體模型a)賓漢模型3)b)赫謝爾-布爾克萊(Hershel-Bul...[繼續(xù)閱讀]

    關(guān)于能夠應(yīng)用于漿體等均質(zhì)(分散系)非牛頓流體的主要流體模型,圓管內(nèi)均勻?qū)恿髁鲃?dòng)的管內(nèi)流速分布及其流量公式敘述如下:Ⅰ)賓漢流體7)賓漢流體處于剪切應(yīng)力τ大于屈服剪切應(yīng)力τy時(shí)開始產(chǎn)生切變率(剪切速度)。因此賓漢流體在圓...[繼續(xù)閱讀]

    如果知道臨界雷諾數(shù)的值,就能判別流動(dòng)的狀態(tài)是層流還是紊流,為此,很多研究者作了理論上的以及實(shí)驗(yàn)性的研究。下面主要論述有關(guān)圓管內(nèi)非牛頓流體的臨界雷諾數(shù)的研究成果。Ⅰ)賓漢流體a)漢克斯(Hanks)的研究10)但,臨界比栓半徑...[繼續(xù)閱讀]